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细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形

2025-03-15

习题7─19--一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形

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习题 7─19 一细玻璃棒被弯成半径为 R的半圆形,沿其 上半部分均匀分布有电量 +Q,沿其下半部分均匀分布有电 量-Q,如图所示,求圆心 O处的电场强度。 解:如图所示,在半圆形玻璃棒的上半部分取一线元 Rddl ,其位置处相应的半径与 X 轴负向的夹角为 , 其 带 电 量 QdRdlQdldq 2)(2 ,其在 O点产 生的元场强的大小为 2 0 22 0 24 R Qd R dq dE 其方向如图所示。由于各个线元产生的元场强方向不一致,因此需把 Ed 分解 2 0 22 s i n s i n R dQ dEdE y 由于电荷分布的对称性,最终 O 点场强的 X 分量 0xE 。因此,圆心 O处的电场强度的 Y分量为 2 0 2 2 02 0 2 s i n2 R Q d R Q dEE yy 把 O 处的电场强度写成矢量式为 j R Q jEE y 2 0 2 习题 7─ 20

习题7─19__一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形
习题7─19__一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形

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...... 学习参考 习题7─19一细玻璃棒被弯成半径为r的半圆形,沿其 上半部分均匀分布有电量+q,沿其下半部分均匀分布有电 量-q,如图所示,求圆心o处的电场强度。 解:如图所示,在半圆形玻璃棒的上半部分取一线元 rddl,其位置处相应的半径与x轴负向的夹角为 ,其带电量 qdrdlqdldq2)(2,其在o点产 生的元场强的大小为 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如图所示。由于各个线元产生的元场强方向不一致,因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于电荷分布的对称性,最终o点场强的x分量0xe。因此,圆心o处的电场强度的y分量为 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o处的电场强度写成矢量式为 j r q jeey

习题7─19一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形 (2)
习题7─19一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形 (2)

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习题7─19一细玻璃棒被弯成半径为r的半圆形,沿其 上半部分均匀分布有电量+q,沿其下半部分均匀分布有电 量-q,如图所示,求圆心o处的电场强度。 解:如图所示,在半圆形玻璃棒的上半部分取一线元 rddl,其位置处相应的半径与x轴负向的夹角为 ,其带电量 qdrdlqdldq2)(2,其在o点产 生的元场强的大小为 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如图所示。由于各个线元产生的元场强方向不一致,因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于电荷分布的对称性,最终o点场强的x分量0xe。因此,圆心o处的电场强度的y分量为 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o处的电场强度写成矢量式为 j r q jeey2 0 2 习题7─20在真空

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习题7─19_一细玻璃棒被弯成半径为R的半圆形

专业.专注 .学习参考. 习题7─19一细玻璃棒被弯成半径为r的半圆形,沿其 上半部分均匀分布有电量+q,沿其下半部分均匀分布有 电量-q,如图所示,求圆心o处的电场强度。 解:如图所示,在半圆形玻璃棒的上半部分取一线 元rddl,其位置处相应的半径与x轴负向的夹角 为,其带电量 qdrdlqdldq2)(2,其在o点 产生的元场强的大小为 2 0 22 024r qd r dq de 其方向如图所示。由于各个线元产生的元场强方向不一致,因此需把ed分解 2 0 22 sin sin r dq dedey 由于电荷分布的对称性,最终o点场强的x分量0xe。因此,圆心o处的电场强度的y分量为 2 0 2 2 02 0 2sin2r q d r q deeyy 把o处的电场强度写成矢量式为 j r

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天文台的屋顶大多数都是半圆形的。如此设计是为了观测天空,而不是为了美观。天文台的屋顶被建成半圆形。其上有一条很宽的裂缝。它从屋顶的最高处分开一直到屋顶两侧的边缘处。这条裂缝便是一

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采用辅助函数思想,利用复变函数和多极坐标的方法给出了地下多个浅埋圆形衬砌结构与地面上半圆形沉积层对sh波散射问题的解答。在求解过程中,将整个求解区域分割成两部分来处理,区域i为半圆形沉积层,区域ii为多个浅埋圆形衬砌结构附近带半圆形凹陷的半无限弹性空间。在区域i、ii和浅埋圆形结构内部中分别构造满足水平界面上应力为零的位移解,并在半无限弹性空间和半圆形沉积层及浅埋圆形结构的“公共边界”上分别实施位移和应力连续条件,建立起求解该问题的无穷代数方程组。最后,给出了分析例题和数值结果,并对其进行讨论。

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为了研究局部地形对地震动的影响,应用辅助函数、复变函数和移动坐标方法研究浅埋圆形结构附近半圆形沉积谷地的地震动.通过具体算例,讨论半圆形沉积谷地表面上的地震动、浅埋圆形结构周边位移及动应力集中系数.结果表明:相对半空间较“软”的浅埋圆形结构对半圆形沉积谷地地震动有巨大的放大作用,沉积谷地对浅埋结构fdsc的影响相对不大.

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采用green函数方法,研究浅埋裂纹和含有圆形凹陷的弹性半空间对入射sh波的散射。首先取含有半圆形凹陷的弹性半空间,任意一点承受时间谐和的出平面线源荷载作用时的位移函数基本解作为green函数;然后求解含半圆形凹陷的弹性半空间对sh波的散射问题;最后在裂纹实际存在位置利用green函数实施裂纹的人工切割以恢复存在的裂纹,给出浅埋裂纹的半圆形凹陷弹性空间内的位移函数,进而求解裂纹存在对地表位移的影响。

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本文利用复变函数和多极坐标的方法,给出了多个浅埋圆形衬砌结构附近半圆形沉积层的地表位移对sh波散射问题的解答.在求解过程中,将整个求解区域分割成两个区域,一个区域为半圆形沉积层,另一区域为多个浅埋圆形衬砌结构附近带半圆形凹陷的半无限弹性空间.在这两个区域和浅埋圆形衬砌结构内部分别构造满足水平界面上应力为零的位移解,并在半无限弹性空间和半圆形沉积层及浅埋圆形结构的公共边界上分别实施位移和应力连续条件,建立求解问题的无穷代数方程组.通过算例的数值分析表明,浅埋圆形衬砌结构的存在对沉积层附近位移有明显的放大作用,且这种作用随着浅埋衬砌圆形结构之间距离的增大而减小.

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本文给出了地下圆形衬砌结构与地面上的半圆形凸起地形对垂直于地面入射的sh波散射问题的解答。方法是将求解区域分割成两部分。其一为包含半圆形凸起地形在内的圆形区域ⅰ,其二为带有一个半圆形凹陷和一个圆形衬砌结构的弹性半空间ⅱ,半圆形凹陷部分为其公共边界,在区域ⅰ和ⅱ中分别构造其位移解,然后再通过移动坐标,使其满足“公共边界”上的条件和地下衬砌的边界条件,建立起求解该问题的无穷代数方程组。最后,本文给出了算例,并讨论了数值结果,给出了圆形衬砌结构周边上的动应力集中系数变化规律。

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竖直平面上半圆形光滑轨道运动的研究

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1.引言 在高中物理中,学习机械能守恒时,常常会遇到下面的一个典型题目:如图所示,一个在竖直平面内的光滑轨道,假定质点a从a点沿轨道下滑,而质点b在圆心o点自由落体,初速度均为零,求:(1)到达地面p点时,质点a的速度;(2)质点a和质点b哪一个先到p点?

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局部地形对地震动的影响是地震工程学研究的重要课题,文章应用“契合”与多极坐标的方法对由多个半圆形凸起构成的复杂地形及其附近的圆形孔洞对sh波的散射与地震动问题进行了研究.最后通过具体算例,讨论了半圆形凸起地形表面上的地震动、浅埋圆孔周边位移及动应力集中系数.结果表明:多个凸起与浅埋圆孔之间相互影响明显,应该引起重视.

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采用“契合”的思想,给出了地下多个孔洞与地面上的半圆形凸起地形对sh波散射问题的解答。将整个求解区域分割成两部分来处理,其一为包括半圆形凸起地形在内的一个圆形区域i,其余为区域ii。在区域i中,构造了一个上半部边界应力为零,而其余部分位移、应力任意的驻波解;在区域ii中,构造了半圆形凹陷和浅埋圆孔的散射波,且要求它满足水平界面上应力为零的约束条件。然后再通过移动坐标,满足“公共边界”的“契合”条件和地下孔洞的边界条件,建立起求解该问题的无穷代数方程组。最后,给出了分析例题和数值结果,并对地表位移幅值进行了讨论。

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应用辅助函数的思想,通过复变函数和多级坐标的方法给出了sh波入射条件下多个半圆形沉积谷地附近多个浅埋圆形孔洞动力分析问题的解答。求解过程中将整个求解区域划分成两部分来处理:区域i为多个半圆形沉积谷地,区域ii为多个浅埋圆形孔洞附近带多个半圆形凹陷的半无限弹性空间。在区域i和ii中分别构造位移解,并在二个区域的“公共边界”上实施位移、应力的连续条件,建立起求解该问题的无穷代数方程组。最后,给出了分析例题和数值结果,并对其进行了讨论。

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题现有一半圆形玻璃砖和两个激光源,欲测定此玻璃的折射率,另给出白纸、铅笔、刻度尺和三角板,请利用现有器材测量此玻璃砖的折射率.要求:(1)请画出该测量的原理光路图;(2)请列出所要测量的量(结合图上适当标注):____;(3)用测得的物理量计算折射率的表达式:n=____.

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为了分析桥墩半圆形套箍盖梁施工平台结构的受力特性,采用sap2000有限元软件分析了具有五榀支架的半圆形套箍盖梁施工平台结构的节点最大位移、结构最大应力、结构稳定性、最大扭转角、支点销棒及半圆形套箍的受力特点,得出具有五榀支架的半圆形套箍支架结构的变形、强度、刚度及稳定性都在允许范围内。

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陈思薇

职位:通信与广电工程

擅长专业:土建 安装 装饰 市政 园林

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