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磁通连续性定理是指表征磁场基本性质的一个定理。
该原理的微分形式可借助于散度定理导出,为
墷·B=0
上式表明,磁场中任一点的磁通密度的散度必为零,即磁场为无散场。该式可以由毕奥-萨伐尔定律及矢量恒等式得出。
不仅在恒定磁场,而且在时变电磁场中上述原理亦成立,由前式或后式表示的这一原理是麦克斯韦方程组的组成部分。
表征磁场基本性质的一个定理。它指出,由任一闭合面穿出的净磁通等于零,即穿出的磁通等于穿入的磁通,而其代数和为零 式中B为磁通密度,S为任一闭合面。此式表明磁力线是连续的,都是既无始端又无终端而围绕着电流的闭合线。根据实验,磁力线是电流建立的,包括传导电流与分子电流等。这些磁力线都是闭合的曲线。
高频直流脉冲震荡由震荡线圈提供励磁能量
建议用螺旋板定义布置。
80*80+50*50后开方。
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设在磁感应强度为B的匀强磁场中,有一个面积为S且与磁场方向垂直的平面,磁感应强度B与面积S的乘积,叫做穿过这个平面的磁通量,简称磁通(Magnetic Flux)。标量,符号“Φ”。
在一般情况下,磁通量是通过磁场在曲面面积上的积分定义的。其中,Φ为磁通量,B为磁感应强度,S为曲面,B·dS为点积,dS为无穷小矢量(见曲面积分)。磁通量通常通过通量计进行测量。通量计包括测量线圈以及估计测量线圈上电压变化的电路,从而计算磁通量。
通过某一平面的磁通量的大小,可以用通过这个平面的磁感线的条数的多少来形象地说明。在同一磁场中,磁感应强度越大的地方,磁感线越密。因此,B越大,S越大,磁通量就越大,意味着穿过这个面的磁感线条数越多。过一个平面若有方向相反的两个磁通量,这时的合磁通为相反方向磁通量的代数和(即相反合磁通抵消以后剩余的磁通量)。
磁场的高斯定理指出,通过任意闭合曲面的磁通量为零,即它表明磁场是无源的,不存在发出或会聚磁力线的源头或尾闾,亦即不存在孤立的磁单极。以上公式中的B既可以是电流产生的磁场,也可以是变化电场产生的磁场,或两者之和。
磁通密度是通过垂直于磁场方向的单位面积的磁通量,它等于该处磁场磁感应强度的大小B。磁通密度精确地描述了磁力线的疏密。
通量概念是描述矢量场性质的必要手段,通量密度则描述矢量场的强弱。磁通量和磁通密度,电通量和电通密度都是如此。
通电导体与磁场方向垂直时,它受力的大小既与导线长度L成正比,又与导线中的电流I成正比,即与I和L的乘积IL成正比,公式是F=ILB,式中B是磁感应强度。
磁通量的定义为覆盖某面积的磁场的积分
其中Φ为磁通量,B为磁感应强度,S为面积。 已知高斯磁场定律为:Φ=BS。
这条方程的体积积分,跟散度定理合用,给出以下的结果:
亦即是说,通过任何密闭表面的磁通量一定为零;自由“磁电荷”是不存在的。
对比下, 另一条麦克斯韦方程──高斯电场定律为:∫∫E.ds=Q/ε0
其中E为电场强度, ρ为自由电荷的密度(不包括在物料中被束缚的双极电荷), ε0为真空介电常数。 注意这指出了电单极的存在,也就是,自由的正或负电荷。
磁通量密度向量的方向定义为从磁南极到磁北极(磁铁里面)。在磁铁外,场线会由北到南。
若磁场通过能导电的电线环,而磁通量的改变的话,会引起电动势的生成, 并因此会产生电流(在环中)。其关系式可由法拉第定律得出:
这就是发电机发电的原理。
磁阻、磁通势和磁通量之间关系的定律。它包括磁路第一定律和磁路第二定律。
磁路第一定律通过磁路中任一结点的磁通的代数和为零。图2中的磁路有两个分支点a和b。通常将磁路的分支点称为结点,进入结点的磁通为正,离开结点的磁通为负。在结点a处作一封闭曲面S,根据磁通的连续性原理得Φ1 Φ2-Φ3=0,它表达了磁路结点上各支路磁通之间的关系。这个定律是由磁感应线的性质所决定的,磁感应线是封闭曲线,无头无尾,因此,磁路第一定律又称磁通连续定律,也称基尔霍夫第一定律。它阐明磁路中磁通量是守恒的,在磁路计算中起重要作用。
磁路第二定律磁路中的任一回路,其磁势的代数和等于各段磁位降的代数和。图2中由l1和l3组成的闭合回路,如果取它们的中心线为闭合回线,按顺时针绕行,应用全电流定律,则有N1I1=H1l1 H3l3。再取l1和l2所组成的闭合磁路,沿磁路中心线,仍按顺时针绕行,应用全电流定律,则有N1I1-N2I2=H1l1-H2l2。对于闭合回路,磁路第二定律实质上是全电流定律,而对磁路中的某一段而言,它就是磁路欧姆定律,磁路第二定律,也称基尔霍夫第二定律。它是磁路计算的重要依据。应用磁路第二定律时,各磁势和磁位降方向的确定方法为:任意选取回路的绕行方向。磁通方向和绕行方向一致时,该段的磁位降为正,反之为负;线圈中电流的方向和绕行方向符合右手螺旋定则时,线圈的磁势为正,反之为负。
磁路第二定律,在磁路计算中起重要作用。 2100433B