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前言
常用符号名称对照表
第一章 金属中的扩散
第一节 扩散的宏观规律
一、Fick第一定律与稳态扩散
(一)在一维空间扩散的表达式
(二)在薄壁管柱对称时的二维扩散
(三)在球对称体中的三维扩散
二、Fick第一定律在固态相变研究中的应用
(一)测定碳在奥氏体中的扩散系数
(二)分析扩散型相变中扩散组元流量
(三)分析扩散型相变中新相相界移动长大速度
(四)过饱和固溶体析出沉淀相时,固溶体贫化动力学
三、Fick第二定律及非稳态扩散
四、广义力作用下的扩散方程
(一)连续合金系中K组元的扩散通量方程
(二)质量保存定律
(三)电场作用下的扩散方程
(四)广义力作用下的扩散方程
第二节 扩散方程解
一、薄壁源扩散的解
二 半无限长对焊金属棒扩散偶的解
(一)叠加法求解
(二)拉氏变换(Loplacetransform)求解
三、有界体系解
四、扩散系数与晶体结构和浓度有关时的扩散方程解
(一)在各向异性介质中的扩散方程及扩散方程解
(二)扩散系数与浓度有关时的方程解
五、扩散方程的数值解
第三节 扩散机制及微观理论
一、扩散机制
(一)间隙机制
(二)换位机制
(三)空位机制
二、原子热运动与扩散系数
(一)理想溶液中原子的跃迁与扩散系数
(二)原子扩散的统计分析
(三)相关系数
第四节 二元合金中的扩散及扩散热力学
一、稀二元合金中的扩散
二、浓二元合金中的扩散与Darken方程
三 合金中扩散过程的热力学
第五节 快速通道扩散
一、表面扩散
二、晶界扩散
(一)唯象公式及数学解析
(二)影响晶界扩散系数D↓b的因素
(三)晶界扩散机制
三、沿位错中心扩散
第六节 复杂条件下的扩散
一、三元系中的扩散
二、反应扩散
(一)反应扩散时扩散系数的确定
(二)反应扩散时新相的长大
三、多元系中的扩散
(一)唯象公式
(二)多组元扩散时扩散层形成特点
四、塑性变形时金属中的扩散
参考文献
第二章 固态相变的形核 长大与粗化
第一节 概述
一、按热力学分类
二、按原子迁移特征分类
三 按相变方式分类
第二节 固态相变的形核
一、扩散形核
(一)均匀形核
(二)形核率I
(三)不均匀形核
二、无扩散形核
(一)均匀形核
(二)不均匀形核
(三)核胚冻结理论
(四)应变形核
(五)弹性波位移形核及软模
第三节 固态相变的长大
一、固态相变长大类型
二、成分不变协同型转变
三、成分不变非协同型转变
(一)界面容纳因子
(二)连续长大
(三)台阶机制长大
四、成分改变的协同型转变
五、成分改变的非协同型转变
(一)转变控制因素
(二)扩散控制长大
(三)界面控制长大
(四)混合控制胞状长大
六、界面溶质原子与异相的影响
(一)溶质拖曳
(二)异相粒子的钉扎
第四节 转变动力学
一、Johnson-Mehl方程
二、Avrami方程
三、TTT图
第五节 固态相变的粗化
一、弥散析出相的粗化
二、纤维状及片状组织的粗化
(一)纤维状组织的粗化
(二)片状组织的粗化
三、晶粒粗化
(一)驱动力P
(二)晶界曲率半径R
(三)晶粒的正常长大
参考文献
第三章 无扩散型相变
第一节 马氏体相变热力学
一、Fe-C合金马氏体相变热力学
二、β(γ)→ε′马氏体相变热力学
三、弹性马氏体相变热力学
第二节 马氏体相变的形核
一、马氏体共格核胚的形成
二、位错在马氏体形核过程中的作用
(一)Zener模型
(二)Venables模型和极轴机制
三、应变形核
第三节 马氏体的长大
一、马氏体长大概况
二、板条马氏体的生长
三、片状马氏体的生长
四、应力和形变对马氏体形核和长大的影响
第四节 马氏体相变晶体学――表象理论
一、表象学理论的实验基础
二、不变平面应变的性质
三、马氏体相变表象理论的基本原理
第五节 马氏体相变的矩阵代数分析
一、马氏体相变的极射赤平投影分析
二、Bowles-Mackenie(BM)分析法
三、Wechsler-Lieberman-Read(WLR)分析法
四、各向同性畸变界面的可能性
五、计算示例
(一)BM方法
(二)WLR方法
六、讨论
(一)理论与实验的比较
(二)滑移分析与孪生分析的比较
(三)解的简并
第六节 马氏体预相变和ω相的形成
一、马氏体预相变
二 马氏体预相变机制
三、β-ω相变
参考文献
第四章 扩散型相变
第一节 沉淀
一、相变热力学
(一)相变驱动力
(二)长大驱动力
二、相变动力学
三、铝-铜合金系中的沉淀
(一)沉淀序列
(二)沉淀强化机制
(三)等温沉淀动力学特点及其影响因素
四、常见的不连续沉淀合金系
五、Fe-C合金系中的沉淀
(一)Ti、Nb、V的碳化物与氮化物在奥氏体中的溶解
规律
(二)相间沉淀
第二节 Spinodal(调幅)分解
一、Spinodal分解热力学
(一)Spinodal分解的理论边界条件――化学拐点界线
(二)Spinodal分解的修正边界条件――共格拐点界线
二、Spinodal分解机制与动力学
(一)Spinodal分解机制
(二)Spinodal分解动力学
三、Spinodal分解与形核-长大型沉淀的区别
四 组织与性能特点
第三节 共析分解
一、共析分解热力学
二、珠光体相变
(一)相变机制
(二)相变动力学
三、贝氏体相变
(一)贝氏体的形态及晶体学
(二)转变机制
(三)贝氏体相变热力学――KRC模型
(四)贝氏体相变动力学
(五)贝氏体相变的若干争议问题
第四节 有序-无序相变
一、有序-无序相变热力学
(一)具有有序-无序相变合金系相图的特点
(二)固溶体自由焓的统计理论
二、超结构
三、有序度参量
(一)短程有序度
(二)长程有序度
(三)ω与σ间关系
四、有序化机制
(一)长程有序
(二)短程有序
(三)有序化过程机制小结
五、有序化动力学
(一)均匀有序化
(二)有序畴的长大
(三)有序畴的Ostwald粗化
六、有序化对合金性质的影响
(一)热容
(二)电阻率
(三)磁学性质
(四)力学性能
参考文献
本书主要是为热加工工作者提供固态金属相变方面较为
深入的有关理论知识,着重阐明了有关的物理概念和物理模
型,尽可能减少了数学推导。全书共分四章,包括两大部分,
第一、二章为第一部分,论述了固态金属相变中的一般性问
题,即金属中的扩散以及固态金属相变中的形核、长大、粗
化等问题。第三、四章为第二部分,讨论了与金属材料生产
实际有关的各种具体相变,其中包括非扩散型相变及扩散型
相变。
本书可供热加工专业研究生作教材用,也可供教师、工
厂技术人员及本科学生作参考用。
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黑色金属:是指铁和铁的合金。如钢、生铁、铁合金、铸铁等。钢和生铁都是以铁为基础,以碳为主要添加元素的合金,统称为铁碳合金。生铁是指把铁矿石放到高炉中冶炼而成的产品,主要用来炼钢和制造铸件。把铸造生铁放...
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黄铜/钢扩散复合双金属界面组织与性能
用扫描电镜、能谱分析和压剪试验等方法,研究了扩散退火温度与时间对黄铜/钢扩散复合双金属界面附近组织、成分和界面结合强度的影响。结果表明,通过扩散复合可使黄铜/钢界面实现良好的冶金结合;在一定温度和时间范围内,随扩散温度和时间的增加界面结合面积增大,结合强度增加,可达220MPa;界面附近发生了原子的互扩散,界面上无有害相生成。
研究氢在金属中的扩散及迁移是确定氢在金属中行为的一个重要方面。氢在金属中扩散系数的测定方法一般用电解渗膜法、热萃取法、内耗法及弹性后效法等,在高氢浓度时,则采用穆斯堡尔谱法及中子衍射等方法来测定。氢的扩散系数符合斐克方程,式中D(cm/s)为扩散系数,D0称为扩散常数,Q为克分子氢的扩散激活能,R为气体常数,T为绝对温度。
氢原子直径较小,在金属点阵内以较高的速度扩散,扩散系数在10~10cm/s范围,图1是氢、氧、氮三种填隙原子在纯铌中扩散系数(D)的比较。可以看出,在室温附近时,DH=10cm/s,比相同温度下氧的扩散系数高15个数量级。
用弹性后效法测定 V 、 Nb 、Ta 等金属中氢及其同位素的扩散系数的结果表明,氘与氚在这些金属中的扩散行为与氢相似,其扩散系数随质量的增加而降低,而扩散激活能力则随之而增加,即符合经典的扩散理论。但在低温时(<-50℃)的实验结果并不符合这一规律,这是由于扩散机制改变所致。测定氢在铁中的扩散系数无疑具有特别重要的意义。但不同作者所得的数据(0~200℃)有的竟相差达几个数量级。原因之一是多数实验的结果受样品表面状态的影响。弹性后效法虽与样品表面状态无关,数据比较可靠,但对那些氢溶解度较小的金属(如α-Fe),氢扩散系数的测定,在技术上还存在一定的困难。另一重要原因是氢在金属中的扩散系数与金属本身的纯度关系极大,当Fe中存在O、N等杂质原子后,由于这些原子对氢原子的陷阱作用,将严重降低氢的扩散系数。
由于氢在晶体点阵中有极高的活动性和扩散速度,氢在溶解状态的行为与一般气体或液体的行为颇相似。因此阿勒费尔德 (G.Alefeld)学派提出了所谓点阵气体模型(lattice gas model)。晶体点阵被看作是氢原子的一个不连续空间容器,氢原子在点阵间隙中自由运动犹如一般的气体或液体一样。如果把氢原子浓度用点阵气体的密度来表示,则此时的相图(图2)就可以看作是一个单组元的气-液-固的相平衡。氢处在固溶状态看作气相(α),低氢化物看作液相(α'),高氢化物看作固相(β)。如果一个含30%氢原子的铌氢合金,从高温急冷至α+α'两相区(图2),将产生spinodal分解;它将分解成低氢浓度的α相 (共格)及高氢浓度的α'(非共格);α+α'两相区,则可以看作是高压低温条件下气液两相共存区。
自20世纪70年代初Benjamin用高能球磨的方法制备出氧化物弥散强化合金以后,Yermakov和Koch在80年代发现可以用这种被称为机械合金化(MechanicalAlloying)的方法来制造非晶相和纳米相,随后人们发现机械合金化可以打破相图的规限,制造多元素的过饱和固溶合金,从此,机械合金化成为制备新材料的一种新方法。
人们已经用它成功地制备出非晶、纳米晶、金属间化合物、金属基复合材料、弥散强化材料、高温材料、磁性材料、过饱和固溶体等多种新型合金。近年来诸多重要的国际学术会议已将机械合金化列为会议专题,日益受到国际材料学界的重视。
气体在固体中由于密度分布不均匀而发生的质量输运过程。
正文
稳恒的扩散过程,也遵守斐克第一定律:
式中d为单位时间内通过与方向相垂直的单位面积上气体的量,为气体的密度,为扩散系数。
非稳恒过程中,气体的密度随时间变化,根据连续性方程,有
上式也称为斐克第二定律。可以根据两个斐克定律求解研究扩散过程。
扩散系数与气体以及固体的物理和化学性质有关。惰性气体和水蒸气在固体有机材料(如橡胶、塑料等)中有较大的值。氢在玻璃和金属中都有显著的扩散性能。但与气体在气体中的扩散相比,气体在固体中的扩散系数通常小得微不足道。因而在某些固体中,有些气体的密度均匀化过程进行得非常缓慢,有时甚至要延长到若干年。
此外,理论和实验都指出,扩散系数是温度的指数函数。