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光散射膜是利用自行设计的多级微拉伸挤出口模,将散射体材料的形态调控成球形、椭球形、梭形和微纤结构,使制得的光散射薄膜可将点光源转变成各向同性的面光源或各向异性的面光源、条形光源和线形光源,扩大光的照射面积、增加其视觉效果,并可根据实际需要对各向同性和各向异性的光散射强弱进行调控,能有效的节能降耗,并得到散射角、清晰度、视觉均匀性可调的聚合物光散射薄膜。具有广泛的应用前景。
聚合物光散射材料已成为照明、光学显示、灯光设计等领域重要的功能材料,既可解决液晶显示器固有的视角不对称性问题,还能使照明与显示系统达到高功效与视觉均匀性相统一的目的,为高效、低损、高均匀性与完美视觉相结合的照明与显示设备提供了保证。但传统的光散射材料常采用机械方法或化学方法将制品的一个表面沿某一方向制备成凹凸不平的表面,利用其粗糙表面来产生光散射,这种材料的其显著缺点是:(1)散射光量取决于刻痕、划痕等凹凸痕迹的数量分布,散射不均匀;(2)若表面受到刮擦或损害,散射效果将会受到很大影响,这给大尺寸制品的制备和保养带来困难。
光散射膜主要技术指标:光散射角、散射面积可控;薄膜透光性和光扩散均匀;光损小;透光率:≥85%,雾度≥80%。
采光板材料主要由PP,PC,PET,APET,或PVC料做成。常用波形760/840/930/950/1050/1130,常用的厚度为:0.8mm、1.0mm、1.2mm、1.5mm、2.0mm、2m...
粉尘仪的传感器室中,主要元器件为激光二极管、透镜组和光电检测器.检测时,首先由激光二极管发出的激光,通过透镜组形成一个薄层面光源.薄层光照射在流经传感器室的待测气溶胶时,会产生散射,通过光电探测器来检...
你好,粉尘仪的传感器室中,主要元器件为激光二极管,透镜组和光电检测器。检测时,首先由激光二极管发出的激光,通过透镜组形成一个薄层面光源。薄层光照射在流经传感器室的待测气溶胶时,会产生散射,通过光电探测...
高光洁度玻璃基片的表面散射和体散射测量
提出了一种利用总积分散射(TIS)测量K9玻璃基片表面散射和体散射的实验方法。首先采用磁控溅射技术在基片表面沉积厚度为几十nm的金属Ag薄膜,然后将基片的表面和体区分开考虑,通过TIS测得了基片上下表面的均方根粗糙度,进而求得基片的总散射和表面散射,最后计算得到了体散射。分别利用TIS和原子力显微镜(AFM)测量了3个样品上表面所镀Ag膜的均方根粗糙度,两种方法所得的均方根粗糙度的数值相差不明显,差值分别为0.08,0.11和0.09 nm,表明TIS和AFM的测量结果相一致。利用该方法测得3块K9玻璃基片的总散射分别为6.06×10-4,5.84×10-4和6.48×10-4,表面散射介于1.25×10-4~1.56×10-4之间,由此计算得到的体散射分别为3.10×10-4,3.30×10-4和3.61×10-4。
基于多模光纤的动态光散射粒径测量研究
介绍了一种用多模光纤构造的动态光散射粒径测量实验系统,系统中没有对接收光纤的孔径角加任何限制措施。分别用单分散,多分散和不同浓度的标准聚苯乙烯乳胶球悬浮液检测了该系统的适用性。结果表明,该系统可准确地测量浓度(体积分数)达5%的聚苯乙烯乳胶球溶液中悬浮颗粒的粒径分布。
因为光线的全反射,光线可以传输于光纤核心。粗糙、不规则的表面,甚至在分子层次,也会使光线往随机方向反射,称这现象为漫反射或光散射[1],其特征通常是多种不同的反射角。
大多数物体因为表面的光散射,可以被人类视觉侦测到。光散射跟入射光波的波长有关。可见光的波长大约是 1 微米。人类视觉无法侦测到超小于这尺寸的物体.[2]。所以,位于可见物体表面的散射中心也有类似的空间尺寸。
光波入射于内部的边界面时,会因为不同调散射而造成衰减。对于结晶材料或多晶材料,像金属或陶瓷,除了细孔以外,大部分内部接口的形式乃晶界,分隔了晶粒尺寸的微小区域。材料学专家发现,假若能将散射中心(或晶界)的尺寸减小到低于入射光波的波长,则光散射的影响会减小很多,可以被忽略。这发现引起更多有关透明陶瓷材料的研究。
类似地,在光学光纤内,光散射是由分子层次的不规则玻璃结构所造成的。很多材料学专家认为玻璃无疑是多晶材料的极限案例。而其展现出短距离现像的畴域 (domain) ,则是金属、合金、玻璃、陶瓷等等的基础建筑材料。散布在这些畴域之间,有很多微结构缺陷,是造成光散射的最理想地点。
当光学倍率变高时,光纤的非线性光学行为也可能会造成光散射。
散射光的波长与入射光相同,而其强度与波长λ成反比的散射,称瑞利散射定律,由瑞利于1871年提出。此定律成立的条件是散射微粒的线度小于波长。若入射光为自然光,不同方向散射光的强度正比于1+cosθ,θ为散射光与入射光间的夹角,称散射角。θ=0或π时散射光仍为自然光;θ=π/2时散射光为线偏振光;在其他方向上则为部分偏振光。根据瑞利散射定律可解释天空的蔚蓝色和夕阳的橙红色。
当散射微粒的线度大于波长时,瑞利散射定律不再成立,散射光强度与微粒的大小和形状有复杂的关系。G.米和P.德拜分别于1908年和1909年以球形粒子为模型详细计算3对电磁波的散射。米氏散射理论表明,当球形粒子的半径a<0.3λ/-2π时散射光强遵守瑞利定律,a较大时散射光强与波长的关系不再明显。用白光照射由大颗粒组成的物质时(如天空的云层等),散射光仍为白色。气体液化时,在临界状态附近由密度涨落引起的不均匀区域的线度比波长要大,所产生的强烈散射使原来透明的物质变混浊,称为临界乳光。
有些植物是喜欢散射光的环境,如绿萝,散射光环境就是太阳照不到,但是很亮的地方,例如在阴天时,太阳被云层遮住了,那光线就属于散射光,也可以是朝北的阳台,有光但不太晒的环境。适合于室内植物的栽培