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沸腾传热

沸腾传热是指热量从壁面传给液体,使液体沸腾汽化的对流传热过程。化工生产中常用的蒸发器、再沸器和蒸汽锅炉,都是通过沸腾传热来产生蒸汽的。按液体所处的空间位置,沸腾可以分为(1)池内沸腾。又称大容器内沸腾。液体处于受热面一侧的较大空间中,依靠气泡的扰动和自然对流而流动。(2)管内沸腾。液体以一定流速流经加热管时所发生的沸腾现象。这时所生成的气泡不能自由上浮,而是与液体混在一起,形成管内气液两相流。如蒸发器加热管内溶液的沸腾。 

沸腾传热基本信息

沸腾传热沸腾曲线

池内沸腾根据过热度(加热壁面温度

与液体饱和温度
之差,
)的大小,分为泡核沸腾和膜状沸腾(见图)。当过热度很小时,传热取决于单相液体的自然对流。当过热度增大时,气泡不断在壁面上产生,并在液体中上升和长大,这对液体对流起着显著作用,称为泡核沸腾。此阶段中传热分系数h,随ΔT增大而明显上升。当过热度超过某临界值时,气泡大量产生,在壁面连结成气膜,称为膜状沸腾。在此阶段初期,气膜不稳定,随时破裂变成大气泡,离开加热面。随过热度的增大,气膜渐趋稳定。由于气膜的热导率很低,使传热分系数下降。当过热度很大时,辐射传热起了重要作用,使传热分系数重新上升。由于泡核沸腾具有传热分系数大和壁温低的优点,故工业设备中的沸腾传热多在此状况下进行。

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沸腾传热造价信息

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沸腾

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传热

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  • 浙江赛腾新型建材有限公司杭州办事处
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沸腾式电热水器

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沸腾式电热开水器

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智能远传热水表

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传热水表

  • LXSR-15Y2
  • 520台
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  • 普通
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沸腾传热影响沸腾传热的因素

影响沸腾传热过程的因素很多,包括液体和蒸气的性质、加热面的表面物理性质和粗糙程度,尤其重要的是液体对表面的润湿性以及操作压力和温度差。在泡核沸腾范围内,温度差越大,传热分系数也越大。加热壁面粗糙和能被液体润湿时,也能使传热分系数增大。据此,将细小金属颗粒沉积于金属板或管上,制成金属多孔表面,可使沸腾传热分系数提高十几倍至几十倍。2100433B

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沸腾传热机理

沸腾传热与气泡的产生和脱离密切相关。气泡形成的条件是:①液体必须过热;②要有气化核心。这些条件是由气泡与周围液体的力平衡和热平衡所决定的。根据表面张力,可算出气泡内的蒸气压强

式中

为周围液体的压强,忽略液柱静压时,即为饱和蒸气压
为液体表面张力系数;
为气泡半径。由于
,气泡内蒸气的饱和温度
必然大于与
对应的饱和温度
。气泡周围的液体若要气化进入气泡,则它的温度
必须大于或至少等于气泡内蒸气的饱和温度,即
。而从上述公式可知,当
时,
将趋于无穷。因此在一个绝对光滑的平面上是不可能产生气泡的,必须有气化核心。加热表面上的划痕或空穴中含有的气体或蒸气,都可作为气化核心。紧贴这些核心的液体气化后,形成气泡并逐渐长大,然后脱离表面,接着又有新的气泡形成。在气泡形成与脱离表面时造成液体对壁面的强烈冲击和扰动,所以对同一种液体来说,沸腾传热的传热分系数要比无相变时大得多。常压下水沸腾时的传热分系数一般为1700~51000

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沸腾传热常见问题

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沸腾传热文献

低温工质流动沸腾传热关联式研究综述 低温工质流动沸腾传热关联式研究综述

低温工质流动沸腾传热关联式研究综述

格式:pdf

大小:340KB

页数: 7页

低温工质流动沸腾传热关联式研究综述——低温流体流动沸腾是低温系统的常见过程,也是低温系统传热的一个重要方式。文章总结了低温工质流动沸腾传热关联式,对各个关联式进行了简单评价,并选用了一些数据组对各个关联式的平均偏差进行了分析。最后对进一步的关...

复合金属丝网表面强化沸腾传热的研究进展 复合金属丝网表面强化沸腾传热的研究进展

复合金属丝网表面强化沸腾传热的研究进展

格式:pdf

大小:340KB

页数: 5页

综述了复合金属丝网多孔表面的强化沸腾传热现状。介绍了复合金属丝网多孔表面的结构特性、强化沸腾传热特性;分析了丝网层内的传热传质过程。研究表明,烧结金属丝网多孔表面是一种很有工业应用前景的强化沸腾传热表面。

过冷沸腾换热传热区域

液体流入蒸发管时,最先进入的传热区域为单相液体传热区域。

右图是在一均匀受热管的开始段中的壁面温度和工质温度的分布曲线。在此图中,A区即为单相液体的对流传热区域。

单相液体强制对流换热系数的计算方法,可用下式计算:

式中:

——单相流体强制对流换热系数;

——管子内直径;

——液体导热系数;

——雷诺数;

——普朗特数。

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管内传热热负荷对沸腾换热的影响

如果进入管子的水流量不变,加在管子上的热负荷不断升高,则换热区域和放热系数

会发生变化。如果热负荷在某一界限值以下增加,单相水和双相强制对流区的长度缩短,核沸腾(包括表面核沸腾和饱和核沸腾)和干洞后传热区扩大。其中,单相流体a不变,整个核沸腾区的
由于汽化核心数目和汽泡产生及脱离的频率增加,传热变得更加强烈而增大,但两相强制对流区的
仅略有增加,干涸点的位置提前,出现在x值更低的时候,如图2中的曲线2所示。

但是,当热负荷大于某一界限值后再增加,则过冷沸腾进一步提前,饱和核沸腾区逐渐缩短。虽然核沸腾区的

更高,但在x值达到某一定值时,不经过两相强制对流区,直接从核沸腾转入传热恶化。这时发生传热恶化的x值比较小,恶化点的位置更早,其恶化机理也发生变化,不再是由于液膜的蒸干和撕破,而是原先为核态沸腾的工况因水不能润湿壁面而转变为膜态沸腾,如图2中的曲线2,3所示。这种情况可能在环状流动中发生,也可随着热负荷不断升高而相继在弹状流动或泡状流动工况时发生。

当热负荷非常高时,甚至在过冷区域就会偏离核沸腾而转入膜态沸腾,如图2中的曲线5所示。2100433B

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对流传热传热种类

对流传热沸腾传热

液体和高于其饱和温度的壁面接触时就会产生沸腾,此时,壁面向流体放热的现象称为沸腾传热。对液体加热时,在液体内部伴有由液相变成汽相而产生气泡的进程称为沸腾。

沸腾产生的方法:将加热壁面浸没在液体中,液体在壁面处受热沸腾,称为大容器沸腾。液体在管内流动时受热沸腾,称为管内沸腾。

对流传热冷凝传热

当饱和蒸气与低于饱和温度的壁面相接触时,蒸气将放出潜热,并冷凝成液体。

蒸汽冷凝的方式:膜状冷凝(film-type condensation)和滴状冷凝 (dropwise condensation)。

若冷凝液能润湿壁面并能形成一层完整的液滴,称膜状冷凝由于表面张力的作用,冷凝在壁面上形成许多液滴最终会形成膜状冷凝。

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