如果进入管子的水流量不变，加在管子上的热负荷不断升高，则换热区域和放热系数会发生变化。如果热负荷在某一界限值以下增加，单相水和双相强制对流区的长度缩短，核沸腾（包括表面核沸腾和饱和核沸腾）和干洞后传热区扩大。其中，单相流体a不变，整个核沸腾区的由于汽化核心数目和汽泡产生及脱离的频率增加，传热变得更加强烈而增大，但两相强制对流区的仅略有增加，干涸点的位置提前，出现在x值更低的时候，如图2中的曲线2所示。
但是，当热负荷大于某一界限值后再增加，则过冷沸腾进一步提前，饱和核沸腾区逐渐缩短。虽然核沸腾区的更高，但在x值达到某一定值时，不经过两相强制对流区，直接从核沸腾转入传热恶化。这时发生传热恶化的x值比较小，恶化点的位置更早，其恶化机理也发生变化，不再是由于液膜的蒸干和撕破，而是原先为核态沸腾的工况因水不能润湿壁面而转变为膜态沸腾，如图2中的曲线2，3所示。这种情况可能在环状流动中发生，也可随着热负荷不断升高而相继在弹状流动或泡状流动工况时发生。
当热负荷非常高时，甚至在过冷区域就会偏离核沸腾而转入膜态沸腾，如图2中的曲线5所示。2100433B
