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由前置干涉滤光片和若干个串接法布里-珀罗标准具组成的窄带滤光器。如果适当选择标准具间隔﹐便可构成透射带比双折射滤光器更窄的滤光器。
例如﹐一种干涉滤光器在5000埃处﹐其透射带半宽仅0.03埃。每个标准具密封在加压气室中﹐改变气压便可改变透射带的波长。标准具是非常精密的光学器件﹐对于材料选择﹑光学工艺﹑镀膜技术和间隔控制都有很高的要求。目前﹐干涉滤光器的成像质量尚不及双折射滤光器﹐稳定性也有待提高。干媛斯馄鞯挠诺闶遣牧喜皇芴烊惶跫?南拗譬o透射带窄而且可调﹐透射率高﹐结构也比较紧凑。许多太阳望远镜采用混合滤光器。它的最后一级采用双折射单元﹐以保证成像的高质量和稳定性﹐其余各级都用干涉滤光器﹐以获得较高的透射率。目前﹐干涉滤光器和混合滤光器已应用于太阳色球和太阳磁场的观测。
干涉滤光器是紫外滤光器的一种,基于光学薄膜干涉原理,利用多层介质膜中光的干涉得到带内辐射的高透过和背景的深截止。干涉滤光器通过设计模系的结构和膜层的光学参数,可以获得个中国光谱特性,以控制、调整和改变光的透射、反射、吸收货偏振状态 。
干涉滤光器的膜层结构是由间隔层隔开的两个HL叠层所形成的法布里-珀罗标准具,有锐利的波峰通带,间隔层是半波长的整数,通过改变隔层厚度可实现带宽和光谱范围。双标准具构成的复合结构在彼此曲线顶部上叠加,构成了通带参数可调的滤光器。通常情况下,周期调谐可平化波峰并截止侧波瓣,得到一边带陡和顶部平坦的带通滤光器。
紫外光谱区选用的高、低折射率材料的值相差较小,所以紫外线滤光器的层数都比较多。紫外滤光器的长波截止范围一般较宽,应用全介质型的长波截止膜系则要很多个反射膜叠置在一起,一展宽反射带。应用于紫外光谱区的诱导透射滤光器在200~300nm波段。
带通滤光器可以粗略地分为宽带滤光器和窄带滤光器,不过,其界限没有严格的标准,因而对特定滤光器的标称取决于具体应用以及与之相比较的其他滤光器。宽带表示带宽更大,它们由长波通滤光器和短波通滤光器组合而成,且最佳组合是将两套膜层分别镀在基片的两个表面。为得到尽可能大的透射比,设计时必须使每个截止滤光器同基片以及环境介质相匹配。
镀制窄带干涉器光器的难点是峰值波长的定位,即滤光器的通带准确地与预定波长位置相吻合。基本方法是改进滤光器的层厚控制方法,提高定位精度。
干涉原理上来说,白光和激光没有本质区别,就是频率有差别而已 。但目前使用的大部分迈克尔逊干涉仪是 白光式的。
汞灯可用谱线:365.0nm(紫外光)、404.7nm(兰紫光)、435.8nm(兰光)、546.1nm(绿光)、577.0nm(黄光)。
白光干涉仪是用于对各种精密器件表面进行纳米级测量的仪器,它是以白光干涉技术为原理,光源发出的光经过扩束准直后经分光棱镜后分成两束,一束经被测表面反射回来,另外一束光经参考镜反射,两束反射光最终汇聚并发...
透过率差与偏振无关的干涉滤光片组合设计
由干涉滤光片的透过率解算激光的入射角,以特定波长附近长波段的垂直透射光谱特性为参照,针对1064nm激光,设计并实现了一种透过率差与偏振无关且随入射角近似线性下降的干涉滤光片组合,在0°~60°入射角范围内,由入射光的偏振性引起的透过率差的波动量小于±1.9%,非偏振光对应的透过率差ΔT与入射角θ之间的线性关系为ΔT=-1.11θ+62.17,非线性误差为12.6%;当ΔT的测量精度为±1.414%时,对应的入射角平均解算精度为±3.2°。
白光干涉自动测量砂轮表面时干涉区间的确定
用白光干涉仪自动测量金刚石砂轮表面形貌时,为了获得更精准的干涉区域,在干涉仪所采集到的一系列图像中,首先通过计算相邻的2张图像各像素灰度值的变化从而得到一系列新的灰度图像。然后计算每帧新图像的非零点像素的均值和极值,据此计算得出用于确定干涉区域的阈值以实现自动扫描。实验表明:此方法运算速度较快,而且对局部区域的干涉更敏感,可以更精确地搜索出干涉区间。采用步进电机和压电陶瓷二级驱动,可以在100 s内实现100μm范围内扫描区间的自动获取并实现垂直方向的数据采集。