土体是天然地质材料的历史产物。土是一种复杂的多孔材料，在受到外界荷载作用后，其变形具有以下特性：1)土体的变形具有明显的非线性，如：土体的压缩试验e—p曲线、三轴剪切试验的应力—应变关系曲线、现场承载板试验所得的p—s曲线等；2) 土体在剪切应力作用下会产生塑性应变，同时球应力也引起塑性应变；3) 土体尤其是软黏土，具有十分明显的流变特性；4) 由于土体的构造或沉积等原因，使土具有各向异性；5) 紧砂、超固结黏土等在受剪后都表现出应变软化的特性；6) 土体的变形与应力路径有关，证明不同的加载路径会出现较大的差别；7)剪胀性等。为了更好地描述土体的真实力学—变形特性，建立其应力、应变和时间的关系，在各种试验和工程实践经验的基础上提出一种数学模型，即：土体的本构关系。

麦克斯威尔模型是由一个弹簧和一个阻尼器串联而成的粘弹性力学模型，麦克斯威尔连接方式相当于电路中的串联电路，也称松弛模型，它是模型理论中的一种基本模型。

三参量固体模型是固体在施加或取消应力后，通常立即发生一定大小的弹性应变，接着是蠕动。二参数模型中的麦克斯威尔和开尔文这两种粘弹性体模型都部分地反映了真实固体的上述性质，但在许多情况下它们并不能满意地描述应力—应变特征。对于复杂地基有时需要用到比较复杂的粘弹性模型， 所以就需要用基本元件和基本模型串联或者并联组合成较为复杂、合理的粘弹性模型。由一种基本模型和一种基本元件经过串联或者并联可以组合成不同的四种三元件模型。

广义开尔文模型是一种粘弹性体模型，它由一个虎克体和n 个开尔文元件组成。不同应力分量下的广义开尔文模型。

三参量流体模型由粘性元件与开尔文模型串联或由粘性元件与麦克斯韦模型并联而成的一种线性粘弹性模型。体现粘性流动与延滞弹性的特征。

伯格斯模型是由麦克斯韦单元和开尔文单元串联而成的线性粘弹性体的一种模型。表征一种四参量流体。蠕变柔量为麦克斯韦 流体和开尔文固体两者柔量之和，呈流体特征；松弛模量含两个指数函数。可用以表示非晶态聚合物粘弹行为的基本特征，能近似地描述一些金属蠕变曲线的前两个阶段。2100433B

粘弹性理论是固体力学的一个研究内容。它在考虑材料的弹性性质和粘性性质的基础上，研究材料内部应力和应变的分布规律以及它们和外力之间关系。材料的粘性性质主要表现为材料中的应力和应变率有关。粘弹性地基模型是在弹性地基模型基础上加入了粘弹性元件（阻尼器或粘壶）。对于粘性元件( 阻尼器或粘壶) 它代表牛顿流体，服从牛顿内摩擦定律。地基的粘弹性性质，可采用粘弹性模型理论来描述，粘弹性模型可以由离散的弹性元件(弹簧)和粘弹性元件 (阻尼器或粘壶) 按不同的连接方式组合而成 。

粘弹性模型的本构关系可分为两部分：其一是球应力分量下的本构关系；其二是应力偏量下的本构关系。有些研究者认为剪切变形（由应力偏量引起）和体积变形（由球应力引起）可以具有相同的流变规律，也可以具有不同的流变规律，甚至认为球应力不引起粘性变形。显然，为了合理地考察工程材料在荷载作用下的粘性变形状态，有必要分别对应力偏量和球应力进行考察。当假设剪切变形和体积变形具有相同的流变规律时，应力偏量下的粘性系数和球应力下的粘性系数之间存在何种关系。

严格讲，真正理想的弹性体与牛顿体是极少的，如对固体施加很大的应力之后，也会发生变形流动，液体在快速外力作用下也会显示出像固体那样的弹性。流动性与弹性同时具备，这样的物体就是粘弹性体。当外力作用于粘弹性体上一部分能量消耗于内部摩擦，以热的形式放出；一部分作为弹性贮存。体系的形变不像弹性体那样立即完成，而是随时间逐渐发展，最后达到最大形变，这个过程叫做蠕变。

注：粘弹性使塑料同时具有类似固体的特性，如弹性，强度，因次稳定性，和类似液体的特性如随时间，温度，负荷大小和速率而变化的流动特性。

viscoelasticity theory elastic layer system theory 弹性层状体系理论...viscoelasticity theory 粘弹性理论...elastic semi-infinite foundation 弹性半无限地基

黏弹性- 材料不仅具有弹性，而且具有摩擦。当应力被移除后，一部分功被用于摩擦效应而被转化成热能，这一过程可用应力应变曲线表示。

粘弹性力学

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线性粘弹性材料的本构关系含微分型和积分型两大类。可用服从胡克定律的弹性元件和服从牛顿粘性定律的粘性元件的不同组合表征线性粘弹性材料的特性。弹性元件与粘性元件两者串联而成麦克斯韦模型；两元件并联而成开尔文模型。多个麦克斯韦单元并联或多个开尔文单元串联则组成一般线粘弹性模型。

粘弹性力学中的几何方程和运动方程与弹性力学相同。从原理上说，利用本构方程、运动方程、几何方程、边界条件以及初始条件，可找到粘弹性边值问题的解。

求解方法与弹性力学相仿，有位移法、应力法、半逆法等。对于准静态的线粘弹性问题，若边界面不随时间而变化，全部方程经对时间作拉普拉斯变换后，得到一个在像空间中相应的线弹性问题；将所得相应弹性问题的解进行逆变换，即为原粘弹性问题解。这便是用弹性-粘弹性对应原理求解。对于不能用对应原理的线粘弹性问题，根据具体问题寻求其解法，包括采用近似解法。

非线性粘弹性材料的力学行为比较复杂，本构理论种类繁多。常用的非线性粘弹性本构关系有重积分型、单积分型和幂律关系。其中单积分型本构关系形式简单，利于试验研究和表征材料函数，便于用来求解边值问题，因而得到广泛发展与应用。非线性粘弹性问题不易求解，本构关系的多样性导致不同的解法，除极少数简单问题外，一般只能作近似解或数值解。2100433B