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入射角(incident angle)是入射光线与入射表面法线的夹角。在物理学里面,一般什么等于什么不能随便置换,要有个因果关系。一般是果等于因。在光学里,入射角是原因,反射角是结果,所以只能说反射角等于入射角。
例:如图:ON为法线,OB为入射光线,那么∠NOB就是入射角。同样,OA为反射光线,∠NOA就是反射角。
只能说反射角等于入射角,不能说入射角等于反射角。
光线从一种媒质入射到与另一种媒质的交界面时,与界面法线的夹角(小于90°)。在其他波动(如声波等)或运动粒子的入射过程中也常沿用这一名称。
光的反射角等于入射角。
这要看建筑设计规范的。 你可以参考GB 50180-93《城市居住规划设计规范》的条文,其中第5.0.2.1条是关于采光的具体细则。
在使用钢筋软件导图时,是不能导入射筋的,射筋只能在“单构件”中输入计算。
表格,,,,构件,,,单构件输入,直接输入直径、长度、和根数。也可以自定义范围画图布置。
对平行玻璃砖“入射角越大,侧移越大”的证明
题目 在测定玻璃折射率的实验中,如果光射入与射出玻璃的两个平面是平行的,射出玻璃砖的光线相对入射光线来说产生了侧移.证明:入射角越大侧移越大.光路如图1所示,设玻璃的折射率为n,入射角为θ1,玻璃砖的厚度为d,由折射定律:
玻璃遮阳系数随阳光入射角变化对建筑节能的影响
本文对比分析了采用遮阳系数逐时变化值与采用固定值对建筑节能设计的影响,提出在建筑节能设计中应按照实际变化影响选择玻璃的原则。
光线在通过任何介质时其透光率(T)、反射率(R)和吸收率(A)之间根据能量守恒定律存在如下关系:
T+R+Q=I
要获得较高的透光率就必须减少光在玻璃表面的反射、玻璃中的吸收和散射损失。
1 反射 反射率随入射角的增加而增大,但入射角小于40度时反射率随入射角的变化不明显,而当入射角大于70。时反射率随入射角的增加而急剧增加。反射率还随两介质的折射率的差值增加而增加。
对于玻璃与空气的界面,空气的折射率no=l,玻璃的折射率n1=1.52,折射率固定,所以影响反射的主要为入射角的大小。
2 光吸收损失 一般颜色越深时,其透明系数越小。为减少玻璃的光吸收损失可以选择颜色较浅的玻璃使用,此外玻璃的透射损失随玻璃的厚度呈指数下降,可见厚度越小透光损失越小。
3 散射损失 玻璃的散射损失主要发生在复合玻璃中,由于玻璃内部存在一些能使光改变方向的微粒,部分光不能进行成像而失去作用。光的散射损失取决于散射点的大小,当散射点的大小与入射光波的波长为同一数量级时光的散射最大,当微粒的直径大约是入射光波长的1/2时散射达到最大。
对于有机材料,内部存在微粒时,通过玻璃观察物体由于物体与光源处在同一侧,存在正向光散射会引起表面光雾,表面光雾将造成对比度的损失,从而影响通过玻璃观察的清晰度。
4 其他影响透光率因素 玻屏表面光洁度不同对透光率的影响不小, 同一块玻屏术同部位由手表面情况有差异测得透光率有时可相差1 %以上,不同玻屏更可能有差异。光洁度应该主要是对反射率造成影响。
玻璃原料中自带的杂质也会影响透过率,比如三氧化二铁,这应该是因为吸收率受到了影响。
光纤传输基于可用光在两种介质界面发生全反射的原理。突变型光纤,n1为纤芯介质的折射率,n2为包层介质的折射率,n1大于n2,进入纤芯的光到达纤芯与包层交界面(简称芯-包界面)时的入射角大于全反射临界角θc时,就能发生全反射而无光能量透出纤芯,入射光就能在界面经无数次全反射向前传输。原来
当光纤弯曲时,界面法线转向,入射角度小,因此一部分光线的入射角度变得小于θc而不能全反射。但原来入射角较大的那些光线仍可全反射,所以光纤弯曲时光仍能传输,但将引起能量损耗。通常,弯曲半径大于50~100毫米时,其损耗可忽略不计。微小的弯曲则将造成严重的“微弯损耗”。
人们常用电磁波理论进一步研究光纤传输的机制,由光纤介质波导的边界条件来求解波动方程。在光纤中传播的光包含有许多模式,每一个模式代表一种电磁场分布,并与几何光学中描述的某一光线相对应。光纤中存在的传导模式取决于光纤的归一化频率ν值
式中NA为数值孔径,它与纤芯和包层介质的折射率有关。ɑ为纤芯半径,λ为传输光的波长。光纤弯曲时,发生模式耦合,一部分能量由传导模转入辐射模,传到纤芯外损耗掉。
性能:光纤的主要参数有衰减、带宽等。
光由相对光密介质射向相对光疏介质,且入射角大于等于临界角C,即可发生全反射。临界角即使折射角等于90°时的入射角。
根据折射定律,
因为空气的折射率n=1,所以由某介质向空气入射则简化为n=1/sinC.