原子荧光光谱测试仪是利用原子荧光光谱来检测物质成分的仪器。参见原子荧光光度计，原子荧光光谱仪。原子荧光光谱的产生原理如下:气态自由原子吸收光源的特征辐射后，原子的外层电子跃迁到较高能级，然后又跃迁返回基态或较低能级，同时发射出与原激发波长相同或不同的发射即为原子荧光。原子荧光是光致发光，也是二次发光。当激发光源停止照射之后，再发射过程立即停止。

原子荧光可分共振荧光、非共振荧光与敏化荧光等三种类型

A 起源于基态的共振荧光 起源于基态 正常阶跃荧光 起源于亚稳态

B 热助共振荧光 起源于亚稳态 热助阶跃荧光 起源于基态。

三种荧光的详细介绍

⑴ 共振荧光

气态原子吸收共振线被激发后，再发射与原吸收线波长相同的荧光即是共振荧光。它的特点是激发线与荧光线的高低能级相同，其产生过程见图中之A。如锌原子吸收213.86nm的光，它发射荧光的波长也为213.861 nm。若原子受热激发处于亚稳态，再吸收辐射进一步激发，然后再发射相同波长的共振荧光，此种原子荧光称为热助共振荧光。见图(a)中之B。

⑵ 非共振荧光

当荧光与激发光的波长不相同时，产生非共振荧光。非共振荧光又分为直跃线荧光、阶跃线荧光、anti-Stokes(反斯托克斯)荧光。

(i)直跃线荧光

激发态原子跃迁回至高于基态的亚稳态时所发射的荧光称为直跃线荧光，见图(b)。由于荧光的能级间隔小于激发线的能级间隔，所以荧光的波长大于激发线的波长。如铅原子吸收283.31nm的光，而发射405.78nm的荧光。它是激发线和荧光线具有相同的高能级，而低能级不同。如果荧光线激发能大于荧光能，即荧光线的波长大于激发线的波长称为Stokes荧光;反之，称为anti-Stokes荧光。直跃线荧光为Stokes荧光。

(ii)阶跃线荧光

有两种情况，正常阶跃荧光为被光照激发的原子，以非辐射形式去激发返回到较低能级，再以发射形式返回基态而发射的荧光。很显然，荧光波长大于激发线波长。例钠原子吸收330.30nm光，发射出588.99nm的荧光。非辐射形式为在原子化器中原子与其他粒子碰撞的去激发过程。热助阶跃荧光为被光照射激发的原子，跃迁至中间能级，又发生热激发至高能级，然后返回至低能级发射的荧光。例如铬原子被359.35nm的光激发后，会产生很强的357.87nm荧光。阶跃线荧光产生见图(c)。

(iii)anti-Stokes荧光

当自由原子跃迁至某一能级，其获得的能量一部分是由光源激发能供给，另一部分是热能供给，然后返回低能级所发射的荧光为anti-Stokes荧光。其荧光能大于激发能，荧光波长小于激发线波长。例如铟吸收热能后处于一较低的亚稳能级，再吸收451.13nm的光后，发射410.18nm的荧光，见图(d)。

(3) 敏化荧光

受光激发的原子与另一种原子碰撞时，把激发能传递给另一个原子使其激发，后者再以发射形式去激发而发射荧光即为敏化荧光。火焰原子化器中观察不到敏化荧光，在非火焰原子化器中才能观察到。 在以上各种类型的原子荧光中，共振荧光强度最大，最为常用。

量子效率与荧光猝灭

受光激发的原子，可能发射共振荧光，也可能发射非共振荧光，还可能无辐射跃迁至低能级，所以量子效率一般小于1。 受激原子和其他粒子碰撞，把一部分能量变成热运动与其他形式的能量，因而发生无辐射的去激发过程，这种现象称为荧光猝灭。荧光的猝灭会使荧光的量子效率降低，荧光强度减弱。许多元素在烃类火焰中要比用氩稀释的氢-氧火焰中荧光猝灭大得多，因此原子荧光光谱法，尽量不用烃类火焰，而用氩稀释的氢-氧火焰代替。

本设备基本功能是:

1、 单道、单道增强、双道测定功能

2、 两点、多点建立标准曲线功能

3、 单点标准校正曲线功能

4、 自动在线稀释高浓度样品功能

5、 自动实现单次、连续测定功能

6、 样品空白扣除可选择功能

原子荧光仪器的特点表现为:

1、氢化物发生系统

单泵双通路连续流动进样氢化物发生方式，避免了不同含量样品在相同测试时间因记忆效应所产生的误差，采用专利设计的多功能反应模块装置，集氢化反应、消除气泡、气液分离、废液自动排除功能于一体。

2、气路传输系统

采用短程直通式气路传输系统，使氢化反应所产生的被测元素氢化物、氢气和载气高效的传输到原子化器

3、原子化系统

采用双层石英屏蔽式原子化器，三维调节机构更方便、快捷、准确地调整原子化器的位置，达到最佳的激发效果和荧光信号接收效果。

4、电路系统

采用大规模集成电路模块化设计，阴极灯双道编码选择保护，过压、过流、断路保护。