光折变空间孤子是指在光折变介质中无衍射地向前传播的光束。由于它在光学信息处理、光开关、光学集成、光互联及光计算等许多方面具有广阔的潜在应用前景，因而成为近年来光折变非线性光学领域的一个研究热点。迄今为止，人们已经观测到了准稳态孤子、屏蔽孤子、光伏孤子和屏蔽-光伏孤子，同时还发现了耗散全息空间孤子。还提出了双光子光折变空间光孤子的理论。
非相干耦合光折变空间孤子对是由 Christodoulides 等 最先提出来的。他们从理论上证明了偏振态和波长都相同的两束共线传播的互不相干光可在有外加电场的非光伏光折变晶体中形成空间孤子对，预言了非相干耦合屏蔽孤子对的存在。随后不久，Chen等在铌酸锶钡(SBN)光折变晶体中观测到了这种非相干耦合屏蔽孤子对。侯春风
等研究了有外加电场的光伏光折变晶体中空间孤子的非相干耦合，预言了非相干耦合亮-亮、暗-暗、灰-灰及亮-暗屏蔽光伏孤子对的存在，同时对双光子光折变孤子的非相干耦合也进行了研究。刘劲松给出了稳态情况下光折变空间孤子的统一理论。研究考察加偏压回路中含分压电阻的光伏光折变晶体中空间孤子的非相干耦合，将有无分压电阻的非相干耦合屏蔽孤子对、开路的非相干耦合光伏孤子对、有无分压电阻的闭路非相干耦合光伏孤子对、有无分压电阻的非相干耦合屏蔽光伏孤子对都统一在本文的框架内。先前已报道的非相干耦合孤子对理论都可以在不同条件下从本文中得到。
如图 1《电路示意图》 所示，光伏光折变晶体、分压电阻R和电压源Va串联构成闭合回路。光折变晶体光轴 c 沿x方向放置。如果光波的空间展宽远小于晶体宽度W，则有近似表达式：E0 = V0/W，其中E0和V0分别代表晶体电极间的电场强度和电压。
两束只在x方向衍射且偏振态和波长都相同的共线传播的互不相干光沿z轴射入光伏光折变晶体，光束偏振方向平行于x轴。按通常作法，两束入射光的光场可表示成慢变振幅形式。
建立了含分压电阻的非相干耦合光折变屏蔽光伏空间孤子对理论，当分压电阻、晶体外加电场和晶体的光伏场取不同值时可得到不同种类的非相干耦合孤子对，分别为：
1)当 0< g < 1，α≠0 和 β≠0 时，得到的就是本文提出的含分压电阻的非相干耦合屏蔽光伏孤子对；
2)当 g = 1，α ≠ 0 和 β ≠ 0 时，则退化为文献所讨论的无分压电阻的非相干耦合屏蔽光伏孤子对；
3)当 0 < g < 1，α = 0 和 β≠0 时，则转化为具有分压电阻的非相干耦合屏蔽孤子对；
4)当 g = 1，α = 0 和 β≠0 时，则得到文献报道的无分压电阻的非相干耦合屏蔽孤子对；
5)当 0 < g < 1，α≠0 和 β = 0 时，则得到具有分压电阻的闭路非相干耦合光伏孤子对；
6)当 g = 1，α≠0 和 β = 0 时，则得到短路的非相干耦合光伏孤子对；
7)当 g = 0，α≠0 和 β = 0 时，则转化成非相干耦合开路光伏孤子对理论。所以研究建立的理论，可以统一描述以上不同情况下非相干耦合孤子对。
