朗琴尺法
如果朗琴尺是由遮光和透光的线条组成，通过测定由尺扫过光束截而得到的透过辐射调制度，就可获得高斯 光束直径。可以证明。 处光束直径d由下式给出：
式中， 是最小传输功率 和最大传输功率 之比值，W是线宽。只要 就可使此 结果精确到1% 左右。将这种技术用于反射情况时，要获得遮光和透光的线条是很困难的。这样，考虑其效用，将 (1)式变为：
式中，RS是间隙的反射率；RE是线条的反射率； 是测得的调制度。应注意，由于RE和RS作为比值出现，所以没必要测量其绝对值。
图1是用于本工作的栅尺示意图。此尺由宽为10μm的两个线条、宽为1μm的十个线条和宽为10μm的两个线 条构 成。里一个图是反射光的合成信号和测量值。使用这种尺的优点是，可以同时在同一个示波器的踪迹上测量 RS、RE、 、 ，(假定大线条的反射率与小线条的反射率一样)。用(2)式和图2所示的测量值能够得 到光束直径为1.33μm左右。
Arnaud等人的刀口法
文献2描述了Arnaud等人提出的用于全反射界刃和全透过间隙的刀口技术。所得结果如下：
式中， 是反射信号导数的最 大值。此外，对非理想下的界刃和间隙，上式必须修正。推导非理想结果的过程可直接从文献(2)和 上述推演中得到。对反射率RE的界刃和反射率RS的间隙，其半径可由下式给出：
因为我们测量的是，所以图2表明的测量过程可用于偏移信号。如上所述，不必知道RS、RE或他们的比值。图3是图2信号的导数。这项工作是在一台数字式示波器上完成的。用这些测量值和v值，可以测定约为1.24μm的光束直径。
