沿面放电的发展主要取决于沿放电路径的电场分布，它直接受到电极形式和表面状态的影响。从电场分布看，有以下三种典型的形式。

(一)均匀电场中的沿面放电

固体介质表面与电力线平行，它的引人并没有影响极间电场分布，但实测表明当固体介质为不同材料时，沿面的闪络电压还是比纯空气击穿电压低得多。从实测结果可以发现，吸潮的固体介质如电瓷等的沿面闪络电压低于不吸潮的固体介质如石蜡的闪络电压。这是由于介质表面吸附的水分受到电子撞击时，很易将电子俘获而形成负离子。负离子在外电场作用下向阳极移动，使沿面电场发生了畸变而变成不均匀电场，因而降低了沿固体交界面的气体击穿电压——闪络电压。介质表面吸附水分的能力越大，闪络电压就降得越低，所以瓷的沿面闪络电压低于石蜡的。另一方面，固体介质表面电阻分布不均匀，表面有伤痕等都使沿面电场分布不均匀，因而都将引起沿面闪络电压下降。

为了提高均匀电场气隙的沿面闪络电压，应使固体介质表面光滑，并保持干燥。例如将固体介质抛光，表面涂油、浸漆，定期清扫，加热等。

这种沿面放电在电力工程中很少见到，但实际绝缘结构中常会遇到介质处于稍不均匀电场中的情况，它的放电特性与均匀电场很相似。

(二)极不均匀电场中的沿面放电垂直分量很强时的沿面放电

固体介质表面有很强的法线分量。工程上属于这类的绝缘结构很多，如套管绝缘子等，它们的闪络电压比较低，放电时对绝缘的危害也大。

在电压较低时，由于法兰附近电场很强，首先在法兰边缘处出现电晕。增加电压，在法线分量En作用下，放电形式转变为沿套管表面进行的刷状火花放电。火花通道中电阻值较高，电压降也大，刷状长度随外加电压成比例地伸长。

刷状火花被En紧压在介质表面上，形成局部高温。当电压增加时放电电流也随之增大，温度进一步升高。当电压达到某一临界值时，放电通道的温度可高到足以引起气体热游离的数值。因此，通道中带电质点剧增，通道电阻剧降，并使其头部场强剧增，导电通道迅速增长，放电便转入滑闪放电阶段。滑闪放电火花通道的长度随外加电压的增加而迅速增长。当滑闪放电的树枝状火花达到另一电极时形成了沿固体介质表明空气的完全击穿——闪络，电源被短路。此后依电源容量之大小，放电可转人火花放电或电弧。在电动力与放电通道发热的作用下，若电源容量较小，则可使火花或电弧离开介质表面，拉长而熄灭。

(三)极不均匀电场中垂直分量很弱时的沿面放电

这时沿瓷面的电场切线分量E较强，而垂直界面上电场强度的切向分量要比法向分量高得多。此时由于电极结构使电场很不均匀，因此其平均闪络场强要低于均匀场中的情况；另一方面，由于法向电场分量很弱，因而放电过程中没有热电离和明显的滑闪放电。因此沿面闪络电压与空气击穿的电压差别不如具有强垂直分量的情况大。实验结果表明，当表面干燥、清洁时，这种绝缘子的闪络电压（干闪络电压）基本上随极间距离的增大而提高。