物理学中，真空介电常数是一个重要常数，用ε₀表示。

我们假设一正一负两电荷（电量为e）在相距距离为r的地方“静止”。其势能为：

应指出，两电荷“静止”不代表其绝对静止，它们也在真空背景温度下悄悄运动。这个运动可看成简谐运动（也可用圆周运动来描述），周期为t。因此，某个电荷要产生电流I，且I＝e/t。

由于电荷运动其电场也跟着变化（指空间静止某点的电场强度变化），又由于位移电流的本质是变化电场，所以这种变化的电场就会在两电荷之间传递，形成电流。此处的位移电流周期也为t，大小也为I＝e/t。因为位移电流的表述式可写为：

这里，E为电场强度，S为截面积，∫_S为面积分。

式子右边的积分可等电量Q，因此此式仍满足I＝dQ/dt的关系。而这里的I＝e/t是从定义式I＝dQ/dt推出，因此 I＝e/t 可表示这里的位移电流在空间分布的大小。

我们再根据相对性原理得出，任何物理规律都有相同的数学表达式。因此，某电流所受的电压（或电势）e/(ε₀4πr)也应满足欧姆定律U＝IR。其中，U为电压，R为电阻。

根据实验结果，电阻的表达式为

。其中，ρ为电阻率，

为电流长度，S为截面积。对两点电荷来说，

，

（因为位移电流的长度即为两电荷间距离）。应注意的是，截面似乎应是球面积4πr，但其实不是。我们可作这样分析：假设左边电荷带正电，右边电荷带负电，又假设右边负电荷不存在时，左边正电荷的电场线是以球面积发散，我们把这个球面分为左、右两个半球面。当右边有了负电荷时，正电荷的电场线应该几乎全部向右边半球指向（因为正电荷指向左边的电场线，这时也会受负电荷影响，也会迂回向右指向），又由于位移电流是变化电场，那么变化电场这种电流就几乎全集中在右边半球，而左边半球几乎无电流，那么左边半球面对电阻就应无贡献。因此，正电荷的电阻就应取右边半球，其截面为半个球面，即2πr（当然，也可用其他方法分析，结论一样）。

我们又知道，导体的电阻是由其内部的杂质而引起，而对于真空来说，其中没有杂质。因此，真空的电阻只有几何因素，没有物质结构因素（电阻率）。或者说，真空没有电阻率这个概念，真空的电阻率可看作1，没有转化系数。对于两点电荷来说，其位移电流的电阻为：

用这个电阻乘以单个电荷的电流I，有

。

它等于受到的电压，有

。

把

代入上式，得：

。

将t＝1.762×10^-11代进去，可得真空介电常数的理论值：

这和实验值 ε₀＝8.85 × 10^-12 F/m 相比较，基本相符。说明了推导的可行性与合理性。

真空介电常数本质上应是时间的量纲。