为使问题具体明了，现以β-黄铜的超晶格转变为例讨论BW近似方法。

对于β-黄铜，NA =NB =N/2。在完全有序态情况下，A原子全部处于a座，B原子全部处于b座，A，B原子全部是正确原子。随着温度上升，b座上将出现A原子，a座上将出现B原子，这些原子是差错原子，它们的出现使晶体的有序态受到破坏。如以参数r表示占据a座的A原子的分数，则在任意温度下a座上的A原子（正确A原子）数N_A（a）为Nr/2，b座上的A原子（差错A原子）数N_A（b）为N/2(1-r)。由于b座上出现多少个A原子，就有多少个B原子转移到a座上，故a座上的B原子（差错B原子）数N_B（a）为N/2(1-r)，又由于a，b座数目一样多，故b座上的B原子（正确B原子）数N_B（b）为Nr/2。a座上的A原子数、b座上的B原子数均为号时，晶体完全有序，此时，r=1。当差错原子数和正确原子数一样多时，即a座上的A原子数和b座上的A原子数均为N/4，a座上的B原子数和b座上的B原子数亦均为N/4时，晶体完全无序，此时，r =1/2，故r可称为序参数，其变化范围为1/2≤r≤1。

由β-黄铜的晶体结构（体心立方晶格）可知，最近邻原子对由a座上的原子和近邻b座上的原子组成。由于a座（或b座）数等于N/2，如配位数设为z，则最近邻原子对总数为zN/2。设A（a）-A（b）最近邻对数N_AA =zNξ/2，则B（a）-B（b）对数N_BB亦为zNξ/2。因为a座上的A原子共Nr/2个，可组成zNr/2个最近邻对，故A（a）-B（b）对数N_AB =zNr/2-zNξ/2 =zN/2(r-ξ)，而A（b）-B（a）对数N_BA =zN/2-N_AA-N_BB-N_AB =zN(1-r-ξ)。