假设一个二维电子气体被限制在一个具有宽度和边缘的样品中。在磁通量密度B存在的情况下，系统的能量特征值用朗道能级表示。如图1所示，这些能级在垂直方向等距。每个能级在样品内部基本上是平的(见图1)。在样品的边缘，功函数向上弯曲。

图1显示了费米能量E_F位于两个朗道能级之间。当能带穿过费米能级E_F时，它们中的电子就会变得可移动。由于费米能级E_F位于两个朗道能级之间，电子的散射只发生在向上弯曲的样品边缘，相对应的电子态通常被称为边缘通道。

该样品中电子的输运可以用Landauer-Buttiker公式来描述，该公式可以用来计算在1 ≤m≤n电极之间的净电流。在它的简化公式中，电极m的净电流Im用化学势μ_m可以表示为：

其中e为电子电荷，h为普朗克常数，i为边通道数。矩阵T_ml表示带负电荷的粒子(如电子)从一个电极l ≠m到另一个电极m的概率。公式1中的静电流I_m由通向电极m的电流和从m点到其它l ≠m点的电流组成。电流等于电极m处的电压μ_m⁄e乘以每一个边缘通道的的霍尔电导2e⁄h。

图2展示了一个有四个电极的样品。为了使电流在样品中流动，我们在电极1和4之间施加一个电压，然后在电极2和3之间测量电压。那么假设电子首先离开电极1，然后从电极1运动到电极2，从电极2运动到电极3，从电极3运动到电极4，最后再从电极4回到电极1。从电极1到电极2的负电荷(即电子)将会形成从电极2到电极1的电流，同理，从电极2到电极3的电子将会形成从电极3到电极2的电流，其它的类似。假设没有电子沿着更远的路径输运过来，那么理想电极电子输运的可能为：

有了以上这些概率以后，通过四个电极的电流I₁...I₄，以及它们的化学势µ₁...µ₄,之间的方程可以写作：

电极2与电极3之间的电压可以被测量得到，理想的电压测试不包含从电表里面流过的电流，因此I₂=I₃=0，

所以，µ₂和µ₃的电势和它们各自的电压µ₂/e，µ₃/e使相同的，由于电极2和电极3之间没有电压降，电极2和电极3之间的电流I₁会发生零电阻率R_SdH。

电极2和电极3之间的电阻率为零是电子仅在样品的边缘通道中移动的结果。当朗道能级接近费米能量E_F时，情况就会有所不同。当电子能带接近费米能级E_F时，这个能带中的任何电子都会变得自由移动。因此，电子之间的散射会导致R_SdH >0。换句话说，对于费米能级附近的朗道能级，上述方法得到的电阻率为零。