介质在外加电场时会产生感应电荷而削弱电场， 原外加电场的电场强度大小（真空中）与最终介质中电场的电场强度大小的比值即为介电常数(permittivity),又称诱电率。

如果有高介电常数的材料放在电场中，场的强度会在电介质内有可观的下降。电介质经常是绝缘体。其例子包括瓷器(陶器)，云母，玻璃，塑料，和各种金属氧化物。有些液体和气体可以作为好的电介质材料。干空气是良好的电介质，并被用在可变电容器以及某些类型的传输线。蒸馏水如果保持没有杂质的话是好的电介质，其相对介电常数约为80。2100433B

对干铁电体而言，在显示位移相变与有序一无序相变的体系中，动态介电常数对与时间有关的外电场的响应为共振型，其特征色散频率处于远红外区域。而对于弛豫性材料，其色散频率处干微波或射频范围。介电谱对研究材料介电常数的频率特性，及相变特性有重要意义 。

(水) 78.5

(甲酸) 58.5

(N,N-二甲基甲酰胺)36.7

(甲醇) 32.7

(乙醇) 24.5

(丙酮) 20.7

(乙酸或醋酸) 6.15

(苯) 2.28

(四氯化碳) 2.24

物理学中，真空介电常数是一个重要常数，用ε₀表示。

我们假设一正一负两电荷（电量为e）在相距距离为r的地方“静止”。其势能为：

应指出，两电荷“静止”不代表其绝对静止，它们也在真空背景温度下悄悄运动。这个运动可看成简谐运动（也可用圆周运动来描述），周期为t。因此，某个电荷要产生电流I，且I＝e/t。

由于电荷运动其电场也跟着变化（指空间静止某点的电场强度变化），又由于位移电流的本质是变化电场，所以这种变化的电场就会在两电荷之间传递，形成电流。此处的位移电流周期也为t，大小也为I＝e/t。因为位移电流的表述式可写为：

这里，E为电场强度，S为截面积，∫_S为面积分。

式子右边的积分可等电量Q，因此此式仍满足I＝dQ/dt的关系。而这里的I＝e/t是从定义式I＝dQ/dt推出，因此 I＝e/t 可表示这里的位移电流在空间分布的大小。

我们再根据相对性原理得出，任何物理规律都有相同的数学表达式。因此，某电流所受的电压（或电势）e/(ε₀4πr)也应满足欧姆定律U＝IR。其中，U为电压，R为电阻。

根据实验结果，电阻的表达式为

我们又知道，导体的电阻是由其内部的杂质而引起，而对于真空来说，其中没有杂质。因此，真空的电阻只有几何因素，没有物质结构因素（电阻率）。或者说，真空没有电阻率这个概念，真空的电阻率可看作1，没有转化系数。对于两点电荷来说，其位移电流的电阻为：

用这个电阻乘以单个电荷的电流I，有

它等于受到的电压，有

把

将t＝1.762×10^-11代进去，可得真空介电常数的理论值：

这和实验值 ε₀＝8.85 × 10^-12 F/m 相比较，基本相符。说明了推导的可行性与合理性。

真空介电常数本质上应是时间的量纲。