为了描述真实气体的行为，必须对PV=RT关系予以改进，最简便的作法是引用压缩因子Z。Z=PV/RT，它是压力和温度的函数。当压力趋于零时，则Z趋于1，即实际气体的性质趋于与理想气体相同。

除应用压缩因子概念来改进理想气体定律以适合描述实际气体行为以外，通常还应用其他比较复杂的状态方程 。

真实气体范德瓦耳斯状态方程

荷兰物理学家J.D.范德瓦耳斯(Johannes Diederik van der Waals)于1873年提出，其形式为

真实气体维里状态方程

维里状态方程形式为

真实气体对比性质和对应态原理

实际气体的压力、比体积和温度与对应的临界参数之比值，称为对比性质或对比参数，表示为P_r=P/P_c，V_r=V/V_c，T_r=T/T_c。

如果任意两种气体具有相同的对比压力和对比温度，那么，它们就有相同的对比体积，即对所有气体，它们具有相同的函数关系V_r=f(P_r，T_r)，，这就是对应态原理。应该说，上述关系是原始的对应态原理的数学表达式，这只是个近似的方程，它有一定局限性 。

真实气体通用压缩因子图

任何气体的压缩因子只是两个状态参数之函数，根据原始的对应态原理，通常表示为P_r、T_r的函数，即Z=f(P_r，T_r)，这就是通用压缩因子图的基础。

通用压缩因子图是以Z对pr按不同的T_r值来描绘的。根据一种或多种气体的已知数据绘制成图，可以应用于任何气体。通用压缩因子图已在工程上获得比较广泛的应用 。

真实气体不遵守波义耳-马略特定律、盖·吕萨克定律和查理定律。从微观上看，各种实际气体均由无数分子组成，每个分子都占有一定的体积，彼此间还存在着相互作用力，因此，它的热力学状态及其变化规律很难藉简单的数学关系式予以描述。一般来说，气态物质愈接近液态时，其分子间的平均距离愈小，相互作用力愈大，故其性质偏离理想气体愈为明显；只有当温度愈高、压力愈低时，偏离的程度才愈不显著。因此，探讨实际气体的状态方程式及其各种热力学函数间的关系已成为工程热力学中的重要课题之一。根据理论分析并结合实验数据而得到的实际气体状态方程式(如范德瓦耳斯方程式)大都非常复杂，不切工程实用，故在热工计算中均以预先编制好的各种实际气体(如水蒸汽、氨蒸汽等)蒸汽图表为依据 。2100433B

实际存在的一切气体。这名称是为了与理想气体相区别而引入的。实际气体的分子占有一定的体积，分子间存在着作用力。作用力随着分子间距离的减小而增大，因此实际气体在降低温度或压缩体积(在临界温度以下)的情况下可以液化。在接近液化的温度下，实际气体的性质与理想气体偏离较大；温度越高、压力越低时，偏离越小。当压力趋近于零时，任何实际气体都可看作为理想气体 。

真实气体是客观存在的气体。在热力学中则把不能当成理想气体的气体称为真实气体，或实际气体。高压、低温条件下的气体系统都要当作真实气体来处理。从微观上看真实气体必须考虑到分子的大小及分子间的相互作用，从宏观上看它不再服从理想气体物态方程，需用真实气体的物态方程(如范德瓦耳斯方程)来处理。真实气体的内能是温度和体积的函数。即U=U(T，V)。一个气体系统在什么情况下必须按真实气体来处理，要由气体的性质、温度、压强等具体情况来决定。例如，0℃的氢，在100×10⁵帕(100个大气压)以下，可以当作理想气体来处理，超过100×10⁵帕(100个大气压)时，再用理想气体物态方程处理便与实际情况偏离甚远，这时用真实气体的范德瓦耳斯方程处理较为合适 。

高超音速风洞，是指实验段马赫数范围约为5~14，气流温度高到能防止气流等熵膨胀到上述马赫数时在实验段发生液化，而没有高到足以产生真实气体效应的风洞。

理想气体为假想的气体。其特性为：

气体分子间无作用力 气体分子本身不占有体积 气体分子与容器器壁间发生完全弹性碰撞 真实气体在愈低压、愈高温的状态，性质愈接近理想气体。最接近理想气体的气体为氦气。

高焓激波风洞以其较高的焓值，可产生模拟高超声速飞行所需的速度及总温条件，具有研究高温真实气体效应的能力。相比于其他高焓设备如激波管（试验时间短）、弹道靶（模型尺度小）和电弧风洞（总温不足）等，它具有不可替代的优势及广泛的发展前景，是当前开展再入问题研究的有效地面试验设备 。